课程名称:现代物理实验
实验名称:信息光学综合实验
1. 熟悉阿贝成像原理及其与几何成像的差异
2. 学会做阿贝-波特实验
3. 了解空间滤波的物理意义,并学会空间滤波实验
XGC—2激光现代光电测试仪:氦氖激光器1个,五维傅氏透镜调节器1个,准直透镜调节器1个,可变可转动狭缝1个,正交光栅及其支架1个,低通滤波器(小孔光阑)1个,高通滤波器(黑点光阑)1个。
在光学上,透镜是一个傅里叶变换器,它具有二维傅里叶变换的本领。理论证明,若在焦距为F的正透镜L的前焦面(X-Y面)上放一光场振幅透过率为g(x,y)的物屏,并以波长为?的相干平行光照射,则在L的后焦面(X?-Y?面)上就得到g(x,y)的傅里叶变换,即g(x,y)的频谱,此即夫琅禾费衍射情况。其空间频谱
其中空间频率??、??与透镜像方焦面(频谱面)上的坐标有如下关系
显然,G(?? ,??就是空间频率为(?? ,??的频谱项的复振幅,是物的复振幅分布的傅里叶变换,这就为函数的傅里叶变换提供了一种光学手段,将抽象的函数演算变成了实实在在的物理过程。由于?? ,??分别正比于x?,y?,所以当?、F一定时,频谱面上远离坐标原点的点对应于物频谱中的高频部分,中心点x?=y?=0,fx=fy=0对应于零频。
众所周知,只要物平面、透镜和像平面的位置合适,透镜就能成像,这个过程称为一次成像过程。这属于几何光学的物理观念。阿贝研究显微镜成像问题时,提出了一种不同于几何光学的新观点:两步成像过程。他将物体看成是不同空间频率信息的集合,相干成像过程分两步完成,如图1所示。第一步是入射光场经物平面P1发生夫琅和费衍射,在透镜后的焦平面P2上形成一系列衍射斑。第二步是各衍射斑作为新的次波源,其发出的球面次波,在像面上互相叠加,形成物体的像。将显微镜成像过程看成是上述两步成像的过程,是波动光学的观点,后来人们称其为阿贝成像理论。阿贝成像理论不仅用傅里叶变换阐述了显微镜成像的机理,更重要的是首次引入频谱的概念,启发人们用改造频谱的手段来改造图像信息。
阿贝波特实验是对阿贝成像原理最好的验证和演示。这项实验的一般做法如图2所示。下面作具体分析
用平行相干光束照明一张细丝网格,在成像透镜的后焦面上出现周期性网格的傅立叶频谱,由于这些傅立叶频谱分量的再组合,从而在像平面上复现网格的像。若把各种遮挡物(例如:光圈、狭缝或小光栏)放在频谱平面上,就能以不同方式改变像的频谱,从而在像平面上得到由改变后的频谱分量重新组合得到的对应的像。图中2(a)表示网格(正交光栅)所对应的频谱分布;2(b)是使用一条水平狭缝时透过的频谱,对应的像只包括网格的垂直结构。如果将狭缝旋转9°,则透过的频谱和对应的像如2(c)所示。若在透镜的焦面上放一个可变光圈,开始时光圈缩小,使得只通过轴上的傅里叶分量,然后逐渐加大,就可以看到网格的像是怎样由傅立叶分量一步步地综合出来。如果去掉光圈换上一个小光栏(高通滤波器—黑点)挡住零级频谱—直流分量,则可以看到网格像的对比度发生变化,甚至发生对比度反转,如图2(d)。如果将一个小孔光阑置于频谱面上,则图像发生如图2(e)所示的变化。这些实验以其简单的装置十分明确的演示了阿贝成像原理,对空间滤波的作用给出了直观的说明,为光学信息处理的概念奠定了基础。阿贝-波特实验中更重要的一点是表明了像的结构是直接依靠频谱的结构,如果改变频谱结构,就能改变像的结构。
1.1按如图3所示实验光路的各个光学元件的位置,布置光路。
1.2调节光路系统,使扩束镜、准直镜和成像透镜同轴等高,具体方法如下 a. 调节激光器输出的激光束平行于全息工作台面:用一直尺量出激光器输出光束在其出口和较远距离的另一处两个位置的高度,并通过调节激光器的支架,使两个高度相等,则可视为激光束已平行于全息工作台面。
b.插入扩束镜,通过调节扩束镜支架的调节机构,使激光束通过扩束镜,并量出扩束镜出射光束的高度,使出射高度与入射光束的高度相等。
c.插入准直透镜,使扩束镜的出射光束透过准直镜,调节准直透镜调节架的调节机构,使其出射光束的高度等于入射光束的高度。
d.调节准直透镜调节架与扩束镜的距离,使扩束镜处于准直透镜的焦平面内。则准直透镜出射的光为平行光。具体方法:可用直尺量出相距较远的两个光斑的直径,若相等,则光束已处于平行光状态;若不相等,则可调节准直透镜与扩束镜的距离,使两者相等,则光束已处于平行光束状态。
e.将成像透镜插入光路,使其与准直镜的距离小于或等于两个透镜的焦距之和。调节成像透镜架调节机构,使其出射的光束与入射光束的高度相等。
f.将网格屏置于成像透镜前焦平面的位置(正交线处于垂直和水平位置),观察白屏置于成像透镜的后焦平面处,并且使两个屏垂直于光束,如图3所示。 至此,光路已调节完毕。
2.阿贝-波特成像实验
在完成了上述光路的调节后,即可进行阿贝-波特成像实验,以验证阿贝成像原理。
a.移动插入成像透镜(傅氏镜)后焦平面内的观察屏,使其处于焦平面上,则可在观察屏上看到周期性网格的傅立叶频谱,即一些衍射斑。
b.继续移动观察屏,使之抵达成像透镜的像平面,则可在屏上看到网格屏的像。并注意观察屏移动过程中图像的变化情况。
c.通过上述实验体会阿贝成像原理的两步成像法的意义。
注:因网格较密,可将成像透镜成的网格的像投影到较远的白墙色墙上进行观察。
a. 将一可转动狭缝置于成像透镜的后焦平面内,转动狭缝,使之处于水平状态,观察白屏上像结构的变化,直到可看见网格的像变为一些平行的垂直线为止。b.转动处于成像透镜后焦面内的可转动狭缝,使狭缝处于垂直状态,这时可在观察屏上看到网格的像已变为一些平行的水平线。
c.将一小孔光阑—低通滤波器置于成像透镜的后焦面内,通过调节,使其中心处于光学系统的光轴上,观察白屏上像结构的变化,可看到网格的像消失。
d.将一黑点光阑——高通滤波器置于成像透镜的后焦面内,通过调节,使其中心处于光学系统的光轴上,观察白屏上像结构和对比度的变化,最后可看到网格的像反转,网格像会变成一些白色的网格线。
1 吕乃光,陈家璧,毛信强.《傅里叶光学》(基本概念和习题).北京:科学出版社,1985
2 苏显渝,李继陶编著.《信息光学》.北京:科学出版社,1999 3 陈家壁,《光学信息科学技术原理及应用》, 高等教育出版社,2009
第二篇:几何光学综合实验·实验报告 5700字
几何光学综合实验〃实验报告
带有毛玻璃的白炽灯光源、物屏、1/10分划板、凸透镜2个、白屏、目镜、测微目镜、二维调整架2个、可变口径二维架、读数显微镜架、幻灯底片、干板架、滑座5个、导轨。
1、自成像法测量凸透镜(标称f=190mm)的焦距。
测3次。翻转透镜及物屏,再测3次。求平均。
2、两次成像法测量凸透镜(标称f=190mm)的焦距。
3、放大倍数法测量目镜焦距。
至少测5次,做直线拟合求焦距。
用第一部分测量的凸透镜和目镜组装望远镜。调节透镜高低、方向以及水平位置,使能看清楚远处的标尺。画出光路图,标明元件参数。用照相法测量放大倍数。
三、组装显微镜、投影机:画出光路图,标明元件参数。
1、光学元件使用时要轻拿轻放。
2、注意保持光学元件表面清洁,不要用手触摸,用完后放回防尘袋。
3、光源点亮一段时间后温度很高,不要触摸,以防烫伤。
4、本实验光学元件比较多,实验前后注意清点,不要搞混
【实验一·测量透镜焦距】
把凸透镜放在十字光阑前面,是两者等高共轴。在凸透镜后放一平面反射镜,使通过透镜的光线反射回去。仔细调节透镜与物间的距离,直到在物面上得到十字叉丝的清晰像为止。这时物与透镜的距离即为透镜的焦距。用该方法测量透镜的焦距十分简便。光学实验中经常用这种方法调节出平行光。例如平行光管射出的平行光就是用此方法产生的。 〃两次成像法
这种方法也称为共轭法或贝塞尔法
这种方法使用的测量器具与前
面相同。其特点是物与屏的距离L
保持一固定的值,且使L?4f?。通
过移动透镜,可在屏上得到两次清
晰的像。如左图,透镜在位置I得到
放大的像;在位置II得到缩小的像。
d为透镜两次成像所移动的距离。由
由此可见,只要测出物与屏的距离L及透镜的位移d,即可算出f?。用这种方法测量凸透镜的焦距通常比较准确。因为在这个方法中无须测量物距、像距,从而排除了测量物、像距时,以镜心为准而非以主点为准所带来的误差。
〃放大倍数法测透镜焦距
如果凸透镜很厚或焦距很短,或者对于凸透镜组,可以通过测量放大倍数来计算焦距。
其中x是像的位置(原点任意)。由(3)可见,放大倍数m与像的位置x成线性关系,其斜率为透镜焦距的倒数。
对于透镜组,成像与放大倍数的公式与单个透镜的没有区别,但是物距与像距分别是相对第一和第二主平面计算的,这两个主平面一般并不重合。
本实验中,待测目镜Le是由两个凸透镜构成的透镜组,物是1/10mm分划板F,观察和测量像的工具是测微目镜L。
把全部器件摆放在导轨上,靠拢后目测调至共轴。
在F、Le、L底座距离很小的情况下,前后移动Le,直至在测微目镜L中看到清晰的1/10mm的刻线,并使之与测微目镜中的标尺无视差。
测出1/10mm刻线像的宽度,求出其放大倍数m,记下测微目镜的位置x。
固定Le,把L向后移动30-40mm,调节F,形成清晰的像,测量放大倍数m与L的位置x。
改变测微目镜L的位置5次,重复以上操作和测量。
画m-x图,求目镜Le的焦距。
【实验二·望远镜组装及其放大率的测量】
望远镜是用途极为广泛的助视光学仪器,望远镜主要是帮助人们观察远处的目标,它的作用在于增大被观测物体对人眼的张角,起着视角放大的作用,它常被组合在其他光学仪器中。为适应不同用途和性能的要求,望远镜的种类很多,构造也各有差异,但是它的基本光学系统都由一个物镜和一个目镜组成。望远镜在天文学、电子学、生物学和医学等领域中都起着十分重要的作用。
1、熟悉望远镜的构造及其放大原理;
2、掌握光学系统的共轴调节方法;
3、学会望远镜放大率的测量。
光学平台、凸透镜若干、标尺、二维调节架、二维平移底座。
1、望远镜构造及其放大原理
望远镜通常是由两个共轴光学系统组成,我们把它简化为两个凸透镜,其中长焦距的凸透镜作为物镜,短焦距的凸透镜作为目镜。图1所示为开普勒望远镜的光路示意图,图中L0为物镜,Le为目镜。远处物体经物镜后在物镜的像方焦距上成一倒立的实像,像的大小决定于物镜焦距及物体与物镜间的距离,此像一般是缩小的,近乎位于目镜的物方焦平面上,经目镜放大后成一虚像于观察者眼睛的明视距离与无穷远之间。
物镜的作用是将远处物体发出的光经会聚后在目镜物方焦平面上生成一倒立的实像,而目镜起一放大镜作用,把其物方焦平面上的倒立实像再放大成一虚像,供人眼观察。用望远镜观察不同位置的物体时,只需调节物镜和目镜的相对位置,使物镜成的实像落在目镜物方焦平面上,这就是望远镜的“调焦”。
望远镜可分为两类:若物镜和目镜的像方焦距均为正(既两个都为会聚透镜),则为开普勒望远镜,此系统成倒立的像;若物镜的像方焦距为正(会聚透镜),目镜的像方焦距为负(发散透镜),则为伽利略望远镜,此系统成正立的像。
2、望远镜的视角放大率
望远镜主要是帮助人们观察远处的目标,它的作用在于增大被观测物体对人眼的张角,起着视角放大的作用。望远镜的视角放大率M定义为:
M?用仪器时虚像所张的视角?0 (1) 不用仪器时物体所张的视角?e
用望远镜观察物体时,一般视角均甚小,因此视角之比可以用正切之比代替,于是,光学仪器的放大率近似可以写为:
在实验中,为了把放大的虚像l与l0直接比较,常用目测法来进行测量。如图2所示。设长为l0的标尺(目的物PQ)直接置于观察者的明视距离处(约3米),其视角为?e,用一只眼睛直接观察标尺(物PQ),另一只眼睛通过望远镜观看标尺的虚像(PQ)亦在明视距离处,其长度为?l,视角为??0,调节望远镜的目镜,使标尺和标尺的像重合且没有视差,读出标尺和标尺像重合区段内相对应的长度,即可得到望远镜的放大率:
因此只要测出目标物的长度l0及其像长l,即可算出望远镜的放大率。
由上式见,视放大率(绝对值)等于物镜与目镜的焦距之比,欲增大视放大率,必须增大物镜的焦距或减小目镜的焦距。同时,随着物镜和目镜的焦距的符号不同,视放大率可正可负。如果M为正值,像是正立的,为伽利略望远镜,如果M为负值,像是倒立的,为开普勒望远镜。
1、根据已知透镜的焦距确定一个为物镜、另一个为目镜,并将标尺直接置于观察者的明视距离处(约3米)。
2、将物镜、目镜放在一起,调节高低、左右方位,使其中心大致在一条与光学平台平行的直线上,同时,各光学元件互相平行,垂直于光学平台。
3、按照图3的光路组成开普勒望远镜,向约3米远处的标尺调焦,使标尺刻度成清晰的像。
4、用数码照相机拍摄目镜中的像;保持相机位置及镜头焦距不变,直接对着标尺拍照。
5、将两张照片导入计算机,测量标尺上相同刻度对应的像素宽度,它们之比即为望远镜放大倍数。
6、求出望远镜的测量放大率M? fl,并与计算放大率0作比较。 l0fe
【实验三·显微镜组装】
1.了解显微镜的结构、原理及放大率等概念。
2.设计组装显微镜,进一步熟悉透镜成像规律。
最简单的显微镜由两个凸透镜构成。其中,物镜的焦距很短,目镜的焦距较长。它的光路如图所示。
图中的Lo 为物镜(焦点在Fo 和Fo′),其焦距为fo;Le 为目镜,其焦距为fe。将长度为y1 的被测物AB 放在Lo 的焦距外且接近焦点Fo 处,物体通过物镜成一放大的倒立实像A′B′(其长度为y2),此实像在目镜的焦点以内,经目镜放大后,在明视距离D 上得到一个放大的虚像A″B″(其长度为y3)。虚像A″B″对于观测物AB 来说是倒立的。由图中可见,显微镜的放大率为:
Δ为显微镜物镜像方焦点F0′和目镜的物方焦点Fe 之间的距离,称为物镜和目镜的光学间隔(显微镜的光学间隔一般是一个确定值,通常在17-19cm)。因而式(1)可改写成
由式(2)可见,显微镜的放大率等于物镜放大率和目镜放大率的乘积。在fo、fe、Δ和D 为已知的情况下,可利用上式算出显微镜的放大率。
根据提供的元件,装配一台视放大率为20 倍的简单显微镜,并测定其放大率。
【附录1:光学系统的基点和基面】
若将物体垂直于系统的光轴放置在第一主点处,则必成一个与物体同样大小的正立像于第二主点处,即主点是横向放大率???1的一对共轭点。
过主点垂直于光轴的平面,分别称为第一、第二主平面。
节点是角放大率???1的一对共轭点。入射光线(或其延长线)通过第一节点N时,出射光线(或其延长线)必通过第二节点N?,并与N的入射光线平行。
过节点垂直于光轴的平面分别称为第一、第二节面。
当共轭球面系统处于同一媒质时,两主点分别与两节点重合。
平行于系统主轴的平行光束,经系统折射后与主轴的交点F?称为像方焦点;过F?垂直于主轴的面称为像方焦面。第二主点到像方焦点的距离,称为系统的像方焦距f?。
【附录2:消视差及共轴调节】
光学实验中经常要测量像的位置和大小。经验告诉我们,要测准物体的大小,必须将量度标尺和被测物体贴在一起。如果标尺远离被测物体,读数将随眼睛的不同将有所变化,难以测准。可以说在光学测量中被测物体往往是一个看得见摸不着的像,怎样才能确定标尺和被测物体是贴在一起的呢?利用“视差”现象可以帮助我们解决这个问题。为了认识“视差”现象,我们可以作一简单的实验,双手伸出一只手指,并使一指在前一指在后相隔一定距离,且两指互相平行。用一只眼睛观察,当左右(或上下)晃动眼睛时(眼睛移动方向应与被观察手指垂直),就会发现两指间有相对移动,这种现象称为“视差”。而且还会看到,离眼近者,其移动方向与眼睛移动方向相反;离眼远者则与眼睛移动方向相同。若将两指紧贴在一起,则无上述现象,即无“视差。由此可以利用视差现象来判断待测像与标尺是否紧贴。若待测像和标尺间有视差,说明它们没有紧贴在一起,则应该稍稍调节像或标尺位置,并同时微微晃动观察,直到它们之间无视差后方可进行测量。这一调节步骤,我们常称之为“消视差”。在光学实验中,“消视差”常常是测量前必不可少的操作步骤。
光学实验中经常要用一个或多个透镜成像。为了获得质量好的像,必须使各个透镜的主光轴重合(即共轴),并使物体位于透镜的主光轴附近。此外透镜成像公式中的物距、像距等都是沿主光轴计算长度的,为了测量准确,必须使透镜的主光轴与带有刻度的导轨平行。为达到上述要求的调节我们统称为共轴调节。调节方法如下:
(1)粗调:将光源、物和透镜靠拢,调节它们的取向和高低左右位置,凭眼睛观察,使它们的中心处在一条和导轨平行的直线上,使透镜的主光轴与导轨平行,并且使物(或物屏)和成像平面(或像屏)与导轨垂直。这一步因单凭眼睛判断,调节效果与实验者的经验有关,故称为粗调。通常应再进行细调(要求不高时可只进行粗调)。
(2)细调:这一步骤要靠仪器或成像规律来判断调节。不同的装置可能有不同的具体调节方法。下面介绍物与单个凸透镜共轴的调节方法。
使物与单个凸透镜共轴实际上是指将物上的某一点调到透镜的主光轴上。要解决这一问题,首先要知道如何判断物上的点是否在透镜的主光轴上。根据凸透镜成像规律即可判断。如图1所示,当物AB与像屏之间的距离b大于4f时,将凸透镜沿光轴移到O1或O2位置都能在屏
上成像,一次成大像A1B1,一次成小像A2B2。物点A位于光轴上,则两次像的A1和A2点都在光
轴上而且重合。物点B不在光轴上,则两次像的B1和B2点一定都不在光轴上,而且不重合,但
是,小像的B2点总是比大像的B1点更接近光轴。椐此可知,若要将B点调到凸透镜光轴上,只
需记住像屏上小像的B2点位置(屏上有坐标纸供记录位置时作参照物),调节透镜(或物)
的高低左右,使像靠拢。这样反复调节几次直到重合,即说明点已调到透镜的主光轴上了。
若要调多个透镜共轴,则应先将轴上物点调到一个凸透镜的主光轴上,然而,同样根据轴上物点的像总在轴上的道理,逐个增加待调透镜,调节它们使之逐个与第一个透镜共轴。
想必现在很多小伙伴对于怎么拍出星芒效果方面的知识都比较想要了解,现在老赵就为大家收集了一些关于用物理解释摄影如何拍摄漂亮的星芒图片相关的信息分享给大家,希望能够解答大家的问题。
夜幕降临,灯光亮起,快门声响起,一幅城市夜晚的画面透过屏幕呈现出来:原本柔和的路灯发出耀眼的光芒,代替了星空,为镜中的城市增添了光彩。
这个有趣的现象引起了很多人的好奇:是什么光学现象造就了镜头下的星光?我们能否掌握规则,自由创造或消除这种现象?
今天基础光学早已成熟,这个问题可以用光学理论来解决和模拟。现在把这类问题统一概括为星星和芒的现象来研究。接下来,我们就来了解一下。
有一定物理基础的同学看到照片上的星星后,会判断这背后的原因是光的衍射,这是真的。在了解光的衍射现象之前,我们需要先从光的波动说起。
原来的光学现在归为几何光学,即把光看成光线来研究光的反射和折射。而在波动光学中,光被认为是类波的,所以它获得了波长、频率、周期、相位、波速等波的特征参数,这些参数可以用波函数来描述。经典的光波函数形式如下:
上述公式以指数形式形象地反映了光波在空间和时间中的振荡特性。r用来表示空间坐标位置,A(r)表示光在该位置的振荡幅度。核心部分解释了光波在传播过程中的时空振荡特性。
图3不同时刻的简单经典光波函数,A(r)=1,(r)=r图|朱志民
波动光学提出了一个经典的物理概念:3354小波源和二次波。为了解释这个概念,你可以想象一下水面上的涟漪:中心振动源在其周围激起一圈涟漪,这一圈涟漪随即在其周围激起更大的一圈涟漪,然后继续向外扩散。在这种现象中,我们可以认为只有一个中心波源在做振动,也可以认为每一圈波纹中有无数个小波源3354。当波纹被激发时,波纹上的点振动,成为波源向外传递波。
荷兰物理学家惠更斯在理论上是这样解释的:波前上的每一点(面源)都是一个二次球面波的子波源,子波的波速和频率与一次波相等,那么每一时刻的子波面的包络就是该时刻出射波的波面;介质中任何地方的波态都是由各处的波决定的。
从子波源和子波的角度,通过经典的单缝衍射实验,我们可以清晰地描述光的衍射。当光垂直入射到狭缝板上时,入射到板上的光波会产生小波源,这些小波源会以球面波的形式向外传输二次波。当狭缝的尺寸等于或大于入射光的波长时,本来不能直线通过狭缝的狭缝附近的光,通过激发球面二次波,可以将光波传输到狭缝板的另一侧。这就好比光在传播过程中遇到障碍物,就绕过障碍物继续传播。
为了便于观察,使衍射光信号足够明显,我们一般要求狭缝的尺寸尽可能小。
根据接收屏与狭缝的距离,衍射现象可分为夫琅和费衍射(远场衍射)和菲涅耳衍射(近场衍射)。简单来说,两者的区别在于,夫琅和费衍射作为远场衍射,可以忽略波函数中的一些高阶项,简化计算。
我们到底是怎么通过相机得到星山的图像的?根据几何光学原理设计了相机的基本成像原理和光路。那么,这个几何光学系统是如何产生衍射现象的呢?
星芒现象其实就是光线通过光圈结构时的衍射。球面光通过无焦系统后成为平行光,平行光通过光阑进行夫琅和费衍射,然后通过聚焦系统,进入接收面被电子元器件检测,f
当多边形的直边变成圆边时,星芒就变成了光束;当光源通过圆孔时,星芒完全消失。所以答案很明显:衍射发生在边缘和夹角处;多边形的边越直,它的角就越多,孔径衍射产生的星芒也就越尖锐丰富。
所以如果想避开星光,可以使用无角光圈或者加大光圈;要产生更多的星星,可以使用多边形光圈,适当减小光圈。
为了生成特定的星芒图案,需要构建一个仿真系统,输入期望的光圈形状就可以输出相应的星芒图案。这个模拟系统的主角就是前面提到的夫琅禾费衍射。
在大多数拍摄环境下,拍摄光源与相机的距离足够远,光圈内的衍射现象可以用夫琅和费衍射来描述。回头看看夫琅和费衍射公式:
实际上,这个积分公式是通过傅里叶变换将孔径空间(x0,y0)变换到接收面空间(x,y)。基于这个公式,我们在MATLAB软件中设计了如下程序:假设白光由光强相等的红绿蓝三种颜色组成,先输入光阑形状t(x0,y0),然后用不同颜色的光(即不同波长的光)对光阑进行傅里叶变换,得到夫琅和费衍射图样。最后,我们将三种颜色的结果叠加,得到相应的星形(效果如图11所示)。我们可以总结一下
图11对应于星芒图案的一些孔径形状的模拟图像|朱志民
根据上述结果进行合理的外推,可以得到以下结论:偶数光圈页的镜头拍摄的星星数与光圈页的镜头拍摄的星星数相同,奇数光圈页的镜头拍摄的星星数是光圈页的两倍。
有了理论解释,合格的物理爱好者就要开始验证了。我们准备白炽灯作为光源,使用佳能70D相机,通过调整光圈大小进行第一组实验。
图12相同拍摄参数下不同光圈值的星图(1/2s,ISO100,光圈7面,白炽光源按相机焦平面1.9m)。
我们成功地用7边形的光圈获得了星芒数为14的星芒图像。并且光圈越大,星芒的可辨识度越小,这符合理论解释。但是你一定也能发现,当光圈过小时,星芒的效果同样不好。是什么原因导致了与理论相悖的结果?我们可以尝试调整曝光时间这一影响成像采样的因素来进行优化。
我们采用比图12中任何光圈都小的f/22,在经过足够长的曝光时间后,得到了非常好的星芒效果,成功解决了图12中的问题。
图13 同一拍摄参数下不同曝光时间所呈现的星芒图(f/22, ISO100,光圈为7边形,白炽灯光源据相机焦平面1.9m)摄| 朱智敏
如果我们更换不同形状的光圈镜头,缩小光圈,调整曝光时间,就可以获得不同形状的星芒图片(如图14),它们很好的验证了公式N(n)。
仿真结果很好地与实际成像吻合,由此,我们可以通过N(n)公式选择心仪的星芒形状,拍摄出对应的星芒点缀镜中的夜空。注意,要想拍出漂亮的星芒,还需要调整合适的光圈大小以及曝光时间哦。
星芒尖角与镜头的光圈叶片数有关!
如果镜头光圈叶片数为偶数,比如6片,那么拍出来的星芒就有6个尖角!
如果镜头光圈叶片数为奇数,比如7片,那么拍出来的星芒就有7*2=14个尖角!
这是由光的波粒二象性所决定的!
1-1. 举例说明光传播中符合几何光学各基本定律的现象和应用。
1-2. 一条光线入射在两个介质的分界面上,设入射角(入射光线与入射点法线的夹角)为30°,问下列情况下的折射角(折射光线与入射点法线的夹角)为多少?
(1) 光线从空气射向玻璃(5.1=玻璃n )
(2) 光线从水(33.1=玻璃n )中射向空气
(3) 光线从水中射向玻璃
1-3. 光线由水中射向空气,求在界面处发生全反射时的临界角。当光线由玻璃内部射向空气时,临界
1-4. 一根没有外包层的光纤折射率为1.3,一束光线以1u 为入射角从光纤的一端射入,利用全反射通
过光纤,求光线能够通过光纤的最大入射角max 1u 。实际应用中,为了保护光纤,在光纤的外径处加一包层,设光纤的内芯折射率为1.7,外包层的折射率为1.52,问此时光纤的最大入射角为多少?
1-5. 在习题1-3中,若光纤的长度为2m ,直径为m μ20,设光纤为直的,问以最大入射角入射的光
线从光纤的另一端射出时,经历了多少次反射? 1-6. 利用费马原理验证反射定律。
1-7. 证明光线通过两表面平行的玻璃平板,出射光线与入射光线的方向永远平行。
1-8. 一个等边三角棱镜,假定入射光线和出射光线对棱镜对称,出射光线对入射光线的偏转角为40°,
2-1. 一个18㎜高的物体位于折射球面前180㎜处,球面半径r=30㎜,n=1,n ′=1.52,求像的位置、大
2-2. 一个球面半径30=r ㎜,物像方的折射率5.1',1==n n ,平行光的入射高度为10㎜,①求实际出
射光线的像方截距;②求近轴光线的像距,并比较之。
2-3. 一个实物与被球面反射镜所成的实像相距1.2m ,如物高为像高的4倍,求球面镜的曲率半径。 2-4. 一个玻璃球半径为R ,若以平行光入射,当玻璃的折射率为何值时,会聚点恰好落在球面的后表
2-5. 大小为5㎜的物体放在球面反射镜前10㎜处,成1㎜高的虚像。试求球面反射镜的曲率半径,并
说明反射镜的凹凸状况。
2-6. 一个实物放在曲率半径为R 的凹面镜前的什么位置才能得到
(1)垂轴放大率为4倍的实像; (2)垂轴放大率为4倍的虚像。
2-7. 一物体在球面镜前150㎜处,成实像于镜前100㎜处。如果有一虚物位于镜后150㎜处,求成像
的位置?球面镜是凸还是凹?
2-8. 在汽车驾驶员的侧面有一个凸面反射镜,有一个人身高1.75m ,在凸面前的1.75m 处,被球面镜
成像在镜后0.1m 处。求此人的像高和凸面镜的半径。